Mecânica Aplicada

Equação de Bernoulli

Origem: Wikipédia, a enciclopédia livre.

Em dinâmica dos fluidos, a equação de Bernoulli, atribuída a Daniel Bernoulli, descreve o comportamento de um fluido que se move ao longo de um tubo ou conduto.

O princípio de Bernoulli afirma que para um fluxo sem viscosidade, um aumento na velocidade do fluido ocorre simultaneamente com uma diminuição na pressão ou uma diminuição na energia potencial do fluido.1 2 O princípio de Bernoulli é nomeado em homenagem ao matemático neerlandês-suiço Daniel Bernoulli que publicou o seu princípio, em seu livro Hydrodynamica em 1738.3

Há basicamente duas formulações, uma para fluidos incompressíveis e outra para fluidos compressíveis.

Índice [esconder]

1 A equação original

2 A equação para fluidos compressíveis

3 Dedução

4 Referências

A equação original[editar | editar código-fonte]

A forma original, que é para um fluxo incompressível sob um campo gravitacional uniforme (como o encontrado na Terra em pequenas altitudes), é:

{ v^2 \over 2 } + gh + { p \over \rho } = \mbox{constante} ou { \rho \ v^2 \over 2 } + \rho gh + { p } = \mbox{constante}

v = velocidade do fluido ao longo do conduto

g = aceleração da gravidade

h = altura em relação a um referencial

p = pressão ao longo do recipiente

\rho = massa específica do fluido

As seguintes convenções precisam ser satisfeitas para que a equação se aplique:

Escoamento sem viscosidade ("fricção" interna = 0)

Escoamento em regime permanente

Escoamento incompressível (\rho constante em todo o escoamento)

Geralmente, a equação vale a um conduto como um todo. Para fluxos de potencial de densidade constante, ela se aplica a todo o campo de fluxo.

A redução na pressão que ocorre simultaneamente com um aumento na velocidade, como previsível pela equação, é frequentemente chamado de princípio de Bernoulli.

A equação é dedicada a Daniel Bernoulli, embora tenha sido apresentada pela primeira vez da forma como está aí por Leonhard Euler.

A equação para fluidos compressíveis[editar | editar código-fonte]

Uma segunda forma, mais geral, da equação de Bernoulli pode ser escrita para fluidos compressíveis:

{ v^2 \over 2 } + \phi + w = \mbox{constante}

Aqui, \phi é a energia potencial gravitacional por unidade de massa, que vale apenas \phi = gh no caso de um campo gravitacional uniforme, e w é a entalpia do fluido por unidade de massa. Observe que w = \epsilon + {p \over \rho} onde \epsilon é a energia termodinâmica do fluido por unidade de massa, também conhecida como energia interna específica ou sie.

A constante no lado direito da equação é frequentemente chamada de constante de Bernoulli e indicada pela letra "b". Para o escoamento adiabático sem viscosidade e sem nenhuma fonte adicional de energia, "b" é constante ao longo de todo o escoamento. Mesmo nos casos em que "b" varia ao longo do conduto, a constante ainda prova-se bastante útil, porque está relacionada com a carga de pressão no fluido.

Quando uma onda de choque está presente, deve-se notar que um referencial move-se conjuntamente (comove-se) com uma onda de choque, muitos dos parâmetros envolvidos na equação de Bernoulli sofrem grandes modificações ao passar pela onda de choque. A constante de Bernoulli, porém, não se altera. A única exceção a essa regra são os choques radioativos, que violam as convenções que levam à equação de Bernoulli, como a falta de vazões ou fontes de energia.

Dedução[editar | editar código-fonte]

Um duto com fluido movendo-se para a direita. Estão indicados a pressão, a altura, a velocidade, a distância (s) e a área da seção transversal.

Vamos começar com a equação de Bernoulli para fluidos incompressíveis.

A equação pode ser obtida pela integração das equações de Euler, ou pela aplicação da lei da conservação da energia em duas seções ao longo da corrente, e desprezando a viscosidade, a compressibilidade e os efeitos térmicos. Pode-se dizer que

o trabalho mecânico feito pelas forças no fluido + redução na energia potencial = aumento na energia cinética.

O trabalho feito pelas forças é

F_{1} s_{1}-F_{2} s_{2}=p_{1} A_{1} v_

{1}\Delta t-p_{2} A_{2} v_{2}\Delta t. \;

A diminuição da energia potencial é

m g h_{1}-m g h_{2}=\rho g A

_{1} v_{1}\Delta t h_{1}-\rho g A_{2} v_{2} \Delta

t h_{2}. \;

O aumento na energia cinética é

\frac{1}{2} m v_{2}^{2}-\frac{1}{2} m v_{1}^{2}=\frac{1}{2}\rho A_{2} v_{2}\Delta t v_{2}

^{2}-\frac{1}{2}\rho A_{1} v_{1}\Delta t v_{1}^{2}.

Juntando tudo, tem-se que

p_{1} A_{1} v_{1}\Delta t-p_{2} A_{2} v_{2}\Delta t+\rho g A_{1} v_{1}\Delta t h_{1}-\rho g A_{2} v_{2}\Delta t h_{2}=\frac{1}{2}\rho A_{2} v_{2}\Delta t v_{2}^{2}-\frac{1}{2}\rho A_{1} v_{1}\Delta t v_{1}^{2}

ou

\frac{\rho A_{1} v_{1}\Delta t v_{1}^{

2}}{2}+\rho g A_{1} v_{1}\Delta t h_{1}+p_{1} A_{1

} v_{1}\Delta t=\frac{\rho A_{2} v_{2}\Delta t v_{

2}^{2}}{2}+\rho g A_{2} v_{2}\Delta t h_{2}+p_{2}

A_{2} v_{2}\Delta t.

Depois