A Capacitância
Por: anaysi • 21/10/2015 • Trabalho acadêmico • 1.384 Palavras (6 Páginas) • 259 Visualizações
Universidade Federal do Paraná
Setor de Ciências Exatas
Departamento de Física
Física Geral B – Prof. Dr. Ricardo Luiz Viana
Aula 10: Capacitância
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Garrafa de Leyden – inventada em 1745 pelo físico holandês Pieter van Musschenbroek (da Universidade de Leyden): consistia numa garrafa cheia de água e com as paredes metalizadas, um arame passando por uma tampa isolante (rolha) e ligado à parede interna. Seu objetivo era armazenar energia elétrica, tendo sido o antepassado dos atuais capacitores. Foi largamente empregado na pesquisa sobre eletricidade dos pioneiros como Benjamin Franklin.
[pic 1] [pic 2]
Capacitor: dispositivo que armazena energia potencial elétrica num circuito. Também chamado “condensador”.
Forma genérica: dois condutores isolados e separados de uma certa distância, separados pelo ar ou outro meio isolante. Os condutores têm cargas de mesmo módulo q e sinais opostos.
[pic 3]
Os condutores são ambos equipotenciais, com potenciais Va e Vb, com uma ddp V = Va-Vb
Capacitância: carga por unidade de ddp
[pic 4]
Unidade no S.I.: [C] = [q]/[V] = C/V = F (Farad)
[pic 5] [pic 6]
Capacitor de placas paralelas: cargas + q e –q nas placas paralelas de área A, separadas por uma distância d - campo elétrico entre as placas é aproximadamente uniforme (desprezando efeitos de borda)
[pic 7]
A ddp V entre as placas é mantida por uma fonte de tensão (pilha, bateria). Como o campo é uniforme, vale
V = E d
Para calcular o campo elétrico entre as placas, usaremos a Lei de Gauss. Passando uma gaussiana cilíndrica de altura h e área da base A paralela a uma das placas temos
[pic 8]
onde q é a carga envolvida pela gaussiana = carga na superfície externa da placa
- Base 1: dA é paralelo ao campo E, E . dA = E dA cos 0o = E dA. Como E é uniforme (constante) [pic 9]
- Base 2: como encontra-se dentro da placa condutora, E = 0, logo[pic 10]
- Lateral: dA é perpendicular ao campo E, E . dA = E dA cos 90o = 0,
então [pic 11]
[pic 12]
substituindo na definição de capacitância
[pic 13] ou seja, [pic 14]
Problema resolvido: Uma capacitor de placas paralelas possui placas circulares de raio r = 8,2 cm e separação d = 1,3 mm. (a) Calcule a capacitância; (b) Que carga aparecerá sobre as placas se a ddp aplicada for de 120 V?
Solução: (a)
[pic 15]
(b) q = CV = 1,44x10-10 x 120 = 1,73 x 10-8 C = 17,3 nC
Problema proposto: Sejam duas placas metálicas planas e quadradas de lado 1,00 m. Qual deveria ser a separação entre as placas, se com elas desejássemos construir um capacitor com capacitância de 1,00 F? É possível construir tal capacitor? Resposta: 8,85 x 10-12 m
Capacitor cilíndrico (garrafa de Leyden): uma casca cilíndrica de raio b envolvendo um cilindro condutor de raio a, ambas de comprimento L. A superfície gaussiana é um cilindro de raio r, onde b < r < a. Da Lei de Gauss:
[pic 16]
onde q é a carga envolvida pela gaussiana = carga no cilindro de raio a
- Bases 1 e 2: dA é perpendicular ao campo E, E . dA = E dA cos 90o = 0. Como E é uniforme (constante) [pic 17]
- Lateral: dA é paralelo ao campo E, E . dA = E dA cos 0o = E dA, onde E é constante apenas sobre a superfície (E depende de r). Logo [pic 18], onde A é a área da lateral
[pic 19]
Isolando E, que é uma função do raio r, temos
[pic 20]
Para calcular a ddp entre os cilindros usamos a fórmula vista na Aula 7, adaptando-a: o índice i refere-se à placa positiva, e f à placa negativa:
[pic 21]
já que o vetor E é paralelo ao vetor ds (elemento de deslocamento), logo
E. ds = E |ds| cos 0o = E dr
Substituindo E(r), e lembrando que tanto q, como L são constantes:
[pic 22]
Usamos a integral elementar [pic 23] para calcular
[pic 24]
[pic 25]
substituindo na definição de capacitância
[pic 26] ou seja, [pic 27]
Energia elétrica armazenada num capacitor: suponha um capacitor inicialmente descarregado. Ligamos suas placas a uma bateria que fornece uma ddp constante V sobre o capacitor. A bateria tem terminais positivo (potencial maior) e negativo (potencial menor). As cargas fluem pelo circuito do ponto de maior para o ponto de menor potencial. Como o capacitor não permite condução, as cargas ficam armazenadas nas placas, e um campo elétrico surge entre elas.
A bateria fornece a energia necessária para realizar trabalho sobre as cargas que se deslocam – ela é um agente externo, pois realiza trabalho W contra o campo elétrico entre as placas. Logo, se a bateria transferiu uma carga q aparece uma ddp V tal que V = + W/q, ou seja, W = V. q
[pic 28]
Para um elemento de carga transferida dq temos um trabalho elementar dW = V dq (lembre que a ddp entre as placas é constante). Como C = q/V temos
dW = (q/C) dq.
O trabalho total realizado para carregar o capacitor, desde ele descarregado (q = 0) até uma carga final q = Q é obtido por integração
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